By Fernández Álvarez-Estrada, Ramón; Sánchez Gómez, José Luis
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J exp p/ 11)] exp [iz 0(k CI. ,]. Es fácil comprobar que f.. f'" J.. : 43 Interpretación probabilfstica V formalismo cuántico 3) La probabilidad es: I.. f'" dy -· dx dz i~(x,O)l' ~ bcxp[ - 2b y-¡•,l) Vemos que ahora la densidad de probabilidad está normalizada (su integral extendida a toda la recta real es Ja unidad) y, por tanto, tiene sentido físico. Asimismo, vemos que el máximo de dicha densidad se obtiene para el valor de x(t) correspondiente a la trayectoria clásica, con una dispersión q, que aumenta con el tiempo, aspecto éste (ensanchamiento del paquete de ondas) carac· terístico de la mecánica cuántica. Problema 17 Se considera un oscilador armónico cuántico unidimensional, cuyo hamiltoniano es: ¡Y- mw 2 2m 2 H= - + - Jil. Propóngase una interpretación razonable. Solució n ¡;P \~ ~os¡;:ri;o~~~nt~~s de~ 0 ~~;~ 5ep. s~n \,:;~' ¡;~11:c~: + c2 P.. , denown las corres· pondicntes masas en reposo. Las leyes generales de co nse rvación de energía y momento totales implican: E,= (m:c 4 O = ji,+ j/,. Se obtiene fácilmente: q= ¡;, = ¡;,. íimcgmclón Amine1,1trino ~--o fJ """"" o l)Oespuésdelodcsintegración{J. Átomo1"'5atlo 29 A/qunos fenómenos básicos y fistcB precuántica Puesto que [cz{m" - mP)] = 1,29 Me V, resulta: MeV q,,0,54 ---;:- E,oo 0,75 McV E;; -:: : - 0,54 Me V.